CRISTAL PERFEITO - A Trilha do Grande Veículo

Parte 5

No sentido de ilustrar a produção de partículas nesta teoria, nós consideramos, por exemplo, experiências de um “storage ring” onde colisões de feixes de e^- e e⁺ produzem várias partículas-estado. Assim, o caso mais simples envolve a produção do par ν_e e ν_e^- do vácuo e leva à reação:

e⁺ + e^- → (e⁺e^-) + (ν_e^- n_e) = (e⁺ ν_e) + (e^- ν_e^-) = ρ⁺ + ρ ^- (9)

onde os pions ρ ⁺e ρ ^- são estados profundamente ligados de dois órbitons, isto é,

ρ ⁺ = (e⁺ ν_e) , ρ ^- = (e^- ν_e^-) (10)

O próximo estado superior corresponde à energia de colisão do feixe onde ambos os pares (ν_e , ν_e^-) e (ν_μ , ν_μ^-) podem ser criados do vácuo e combinar (por várias leis de conservação) com e⁺ e e^- para produzir:

e⁺+ e^- ® (e⁺e^-) + (ν_e^- ν_e) + (ν_μ^- ν_μ) =

(e⁺ ν_e ν_μ^-) + (e^- ν_e^- ν_μ) = μ⁺ + μ^- (11)

onde os muons μ⁺ e μ^- são criados como estados profundamente ligados de três órbitons.

Um significado teórico adicional para o modelo de partículas elementares acima, pode ser visto a partir da teoria considerando-se g = 0. A relatividade geral e a eletrodinâmica são válidas somente em cima ou além do horizonte magnético (onde g = 0). A região abaixo do horizonte magnético é o âmago da partícula e é descrita pela teoria da gravitação generalizada. Essa região é formada pela “condensação gravitacional” das cargas magnéticas parciais g_n. Assim, a força gravitacional, indiferente de quão fraca ela possa ser, assume o papel de um “fermento” (levedura) para a formação de uma partícula. Para g = 0, todos os resultados da teoria existente são recuperados (princípio da correspondência) desta teoria geral quando o âmago da partícula (em vista dos infinitos discutidos anteriormente) é excluído da consideração e seu papel é representado ou por um esquema de “renormalização” ou pela teoria dos quarks e partons de partículas elementares.